Jeffry Опубликовано 19 Ноября, 2021 в 14:22 Поделиться Опубликовано 19 Ноября, 2021 в 14:22 У двухзарядной меди конфигурация d9. Это значит, что как не расщепляй d электроны (3+2 или 2+3), одного не хватает (до полного заполнения d оболочки), и одно из состояний неспаренного электрона имеет повышенную энергию. Отсюда - высокая степень расщепления Яна-Теллера (хоть для тетраэдра, хоть для октаэдра, это уже от лигандов будет зависеть). Ссылка на комментарий
Paul_S Опубликовано 19 Ноября, 2021 в 15:35 Поделиться Опубликовано 19 Ноября, 2021 в 15:35 1 час назад, Jeffry сказал: У двухзарядной меди конфигурация d9. Это значит, что как не расщепляй d электроны (3+2 или 2+3), одного не хватает (до полного заполнения d оболочки), и одно из состояний неспаренного электрона имеет повышенную энергию. Отсюда - высокая степень расщепления Яна-Теллера (хоть для тетраэдра, хоть для октаэдра, это уже от лигандов будет зависеть). Это понятно. Но это касается, например, иона хрома 2+ (если не ошибаюсь - щас лень щитать электроны), у которого такое распределение электронов получается за счет элек-нов, донированных лигандом. А у меди-то все забито на d-уровне. Как держатся доп. лиганды - электростатически? И почему тогда на это влияет расщепление Яна-Теллера? Ссылка на комментарий
Jeffry Опубликовано 19 Ноября, 2021 в 19:28 Поделиться Опубликовано 19 Ноября, 2021 в 19:28 Лиганды держатся из-за снижения суммарной энергии системы центрального иона с лигандами. Снятие вырождения d орбиталей и заполнение нижних из них дает этот выигрыш по энергии. Дырка в конфигурации d9 сидит высоко по энергии, поэтому не имеет экранирования против влияния внешних полей - отсюда сбой симметрии в медных комплексах (эффект Яна-Теллера). Ссылка на комментарий
Рекомендуемые сообщения
Для публикации сообщений создайте учётную запись или авторизуйтесь
Вы должны быть пользователем, чтобы оставить комментарий
Создать аккаунт
Зарегистрируйте новый аккаунт в нашем сообществе. Это очень просто!
Регистрация нового пользователяВойти
Уже есть аккаунт? Войти в систему.
Войти